#physics 

В области пространства, в котором отсутствуют свободные [[Электрическая индукция|заряды]] и [[Плотность тока|токи]] проводимости, электромагнитное поле описывается системой уравнений Максвелла:
![[Pasted image 20260509015245.png]]

Дополненной материальными уравнениями:
![[Pasted image 20260509015258.png]]

В изотропных средах в случае слишком сильных полей векторы [[Линейные диэлектрики|поляризации]] $\LARGE \textbf{P}$ и намагничивания $\LARGE \textbf{I}$ даются выражениями:
$$\LARGE \textbf{P}=\alpha \textbf{E}, \space\space\space \textbf{I}=\kappa \textbf{H}$$
так что из материальных уравнений следует:
![[Pasted image 20260509015515.png]]
где $\LARGE \varepsilon$ это [[Диэлектрики в электрическом поле|диэлектрическая проницаемость]], а $\LARGE \mu$ это [[Магнитная проницаемость|магнитная проницаемость]].


В указанных условиях на границе раздела сред имеют место следующие граничные условия:
$$\LARGE D_{1n}=D_{2n}, \space\space\space E_{1t}=E_{2t}$$
$$\LARGE B_{1n}=B_{2n},\space\space\space H_{1t}=H_{2t}$$
где $\LARGE n$ и $\LARGE t$ - нормальная и касательная к границе раздела сред компонента полей.



## Для плоских волн
![[Плоская волна#^5c8f09]]